„Planck-Konstante“ – Versionsunterschied
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| WertSI = {{ZahlExp|6,62607015|−34|post=J s}}<br />= {{ZahlExp|4,1356676969|−15|suffix=…|post=eV·s}}<!-- eV ist zwarnicht SI aber zur Verwendung mit SI zugelassen -->
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| Genauigkeit = 0 (exakt)
| WertPlanck = <math>2\pi</math><ref>Aus dem in natürlichen Einheiten geltenden <math>\hbar=1</math> folgt <math>h=2\pi</math>.</ref>
| Formel =
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[[Datei:Max Planck Wirkungsquantums 20050815.jpg|mini|hochkant|Gedenktafel – [[Humboldt-Universität zu Berlin]]]]
Die '''Planck-Konstante'''
Die Planck-Konstante verknüpft Eigenschaften, die vorher in der [[Klassische Physik|klassischen Physik]] entweder nur Teilchen oder nur [[Welle]]n zugeschrieben wurden. Damit ist sie die Basis des [[Welle-Teilchen-Dualismus]] der [[Moderne Physik|modernen Physik]].
Planck betrachtete<ref name="Planck1899" /> diese neu entdeckte Konstante neben der [[Gravitationskonstante]] und der [[Lichtgeschwindigkeit]] als die dritte der [[Physikalische Konstante|fundamentalen Naturkonstanten]] der Physik. Zusammen bilden diese Konstanten die Grundlage des [[Natürliche Einheiten|natürlichen Einheitensystems]] der [[Planck-Einheiten]].
== Definition ==
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wobei die eingeklammerte Zahl die [[CODATA#Standardunsicherheiten von CODATA-Werten|geschätzte Unsicherheit]] angibt und sich auf die beiden letzten angegebenen Dezimalziffern bezieht.
=== {{Anker|Reduziertes Plancksches Wirkungsquantum|Dirac-Konstante}} Reduzierte Planck-Konstante ===
{{Infobox Physikalische Konstante
Weil Frequenzen oft als Kreisfrequenz <math>\textstyle \omega = 2 \pi f</math> an Stelle der [[Frequenz]] <math>\textstyle f</math> angegeben werden, kommt in vielen Gleichungen an Stelle der Planck-Konstante <math>\textstyle h</math> die '''reduzierte Planck-Konstante ''' <math>\textstyle \hbar = \frac{h}{2\pi}</math> (gesprochen: „h quer“) zum Einsatz. Damit gilt: <math>\textstyle h f = \hbar \omega</math>. Die reduzierte Planck-Konstante wird (selten) auch nach [[Paul Dirac]] als '''Diracsche Konstante'''<ref name="Dirac_1926" /> bezeichnet und ihr Wert beträgt:<ref name="codata2018-hbar" />▼
| Name = reduzierte Planck-Konstante,<br />Dirac-Konstante
| Formelzeichen = <math>\hbar</math>
| Art = [[Drehimpuls]]
| WertSI = {{ZahlExp|1,054571817|−34|suffix=…|post=J s}}<br />= {{ZahlExp|6,582119569|−16|suffix=…|post=eV·s}}<!-- eV ist zwarnicht SI aber zur Verwendung mit SI zugelassen -->
| WertCgs = {{ZahlExp|1,054571817|−27|suffix=…|post=erg s}}
| Genauigkeit = (exakt)
| WertPlanck = 1
| Formel = <math>\hbar=\tfrac h {2\pi}</math>
| Anmerkung =
}}
▲Weil Frequenzen oft als Kreisfrequenz <math>\textstyle \omega = 2 \pi f</math> an Stelle der [[Frequenz]] <math>\textstyle f</math> angegeben werden, kommt in vielen Gleichungen an Stelle der Planck-Konstante <math>\textstyle h</math> die '''reduzierte Planck-Konstante ''' <math>\textstyle \hbar = \frac{h}{2\pi}</math> (gesprochen: „h quer“) zum Einsatz. Damit gilt: <math>\textstyle h f = \hbar \omega</math>. Die reduzierte Planck-Konstante wird (selten) auch nach [[Paul Dirac]] als '''
:<math>\begin{align}
\hbar &= 1{,}054\,571\,817 \ldots \cdot 10^{-34}\,\mathrm{J\,s}\\
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[[Max Planck]] war 1899 auf eine neue Naturkonstante gestoßen, als er auf der Basis der [[Statistische Physik|Statistischen Physik]] eine thermodynamische Beschreibung der Wärmestrahlung ''[[Schwarzkörper|schwarzer Körper]],'' auch [[Hohlraumstrahlung]] genannt, entwickelte. Nach dem [[Kirchhoffsches Strahlungsgesetz|Kirchhoffschen Gesetz]] sollten das Spektrum der Wärmestrahlung und dessen Temperaturabhängigkeit, wie sie etwa an Holzkohle beim Übergang von Rotglut zu Weißglut sichtbar ist, für alle ideal schwarzen Körper exakt gleich sein, völlig unabhängig von ihrer sonstigen Beschaffenheit. Die Berechnung des Spektrums galt daher als ein herausragendes ungelöstes Problem der theoretischen Physik.
Die Messwerte zeigen im hochfrequenten (d. h. kurzwelligen) Bereich des Spektrums eine charakteristische Abnahme der Intensität zu höheren Frequenzen hin. Diese lässt sich gut durch einen Exponentialfaktor <math>\mathrm e^{-af/T}</math> wiedergeben (<math>f</math> Frequenz, <math>T</math> Temperatur, <math>a</math> ein fester Parameter, siehe [[Wiensches Strahlungsgesetz]]), diese Formel aber widerspricht jeder theoretischen Herleitung aus der klassischen Physik. Planck konnte jedoch eine neuartige theoretische Herleitung angeben.<ref name="
=== Wärmestrahlung II (Planck 1900) ===
Neue Messungen widersprachen dem Wienschen Strahlungsgesetz und damit auch der von Planck gefundenen Deutung. Sie zeigten, dass im niederfrequenten (d. h. langwelligen, infraroten) Teil der Wärmestrahlung die Intensität zu größeren Frequenzen hin zunächst ''zunimmt,'' bevor sie dem Wienschen Strahlungsgesetz gemäß wieder abnimmt. Diese Zunahme entsprach gut dem [[Rayleigh-Jeans-Gesetz]], wie es ohne weitere Annahmen aus der klassischen Elektrodynamik und dem [[Gleichverteilungssatz]] der statistischen Mechanik abgeleitet worden war. Allerdings sagte dieses Gesetz auch eine unbegrenzte Zunahme der Intensität bei weiter steigender Frequenz voraus, was als [[Ultraviolettkatastrophe]] bezeichnet wurde und den älteren Messungen im hochfrequenten Teil des Spektrums (s. o.) widersprach. Planck fand (wörtlich) „eine glücklich erratene interpolierende Formel“, die nun mit allen (auch erst danach neu angestellten) Messungen hervorragend übereinstimmte. Theoretisch herleiten konnte er dieses als [[Plancksches Strahlungsgesetz]] bezeichnete Ergebnis nur, indem er versuchsweise den Exponentialfaktor des Wienschen Gesetzes wie den aus der kinetischen Gastheorie bekannten Boltzmann-Faktor <math>\mathrm e^{-\tfrac{\Delta E}{k_{\mathrm{B}} T}}</math> interpretierte und darin für <math>\Delta E</math> die je nach Frequenz <math>f</math> verschiedenen diskreten Energiestufen <math>\Delta E = h f</math> ansetzte.<ref> Verschiedentlich findet sich die unbelegte Aussage, Planck habe
Damit schrieb Planck den Oszillatoren die neue Eigenschaft zu, dass sie ihre Energie nur auf ''[[diskret#In Wissenschaft und Technik|diskrete]]'' Weise in endlichen Schritten der Größe <math>\Delta E = h f</math> ändern könnten. Er führte damit erstmals eine ''Quantelung'' einer scheinbar kontinuierlich variierbaren Größe ein, eine Vorstellung, die der Physik damals, als auch die ''Atomhypothese'' teilweise noch heftig angefeindet wurde, völlig fremd war.<ref name="Planck1920">“[…] here was something entirely new, never before heard of, which seemed called upon to basically revise all our physical thinking, built as this was, since the establishment of the infinitesimal calculus by Leibniz and Newton, upon the acceptance of the continuity of all causative connections.”<br />„[…] hier war etwas völlig Neues, noch nie vorher Gehörtes, das berufen zu sein schien, unser ganzes physikalisches Denken, welches seit der Einführung der Infinitesimalrechnung durch Leibniz und Newton auf der Annahme der Kontinuität aller kausalen Zusammenhänge beruht, grundlegend zu revidieren.“ Max Planck, [https://www.nobelprize.org/prizes/physics/1918/planck/lecture/ Nobelpreisvortrag], 2. Juni 1920</ref> Doch alle Versuche, eine theoretische Herleitung ohne die Annahme diskreter Energieumsätze zu finden, schlugen fehl. Planck hielt den nicht-kontinuierlichen Charakter des Energieaustausches zunächst nicht für eine Eigenschaft der vermeintlich gut verstandenen Lichtwellen, sondern schrieb ihn ausschließlich den Emissions- und Absorptionsprozessen im Material der Hohlraumwände zu. Mit großer Verspätung wurde ihm 1918 für die Entdeckung der Quantisierung der [[Nobelpreis für Physik|Nobelpreis]] zuerkannt.
=== ''h'' und die Lichtquanten ===
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=== ''h'' und die Phasenraumzelle ===
Viele Gesetze der Thermodynamik, z. B. zur spezifischen Wärme von Gasen und Festkörpern, aber auch zum irreversiblen Anwachsen der Entropie und zur Form des dadurch erreichten Gleichgewichtszustands, hatten zum Ende des 19. Jahrhunderts durch die [[Statistische Mechanik]] (vor allem durch [[Ludwig Boltzmann]] und [[Josiah Willard Gibbs]]) eine mechanische Deutung erfahren. Die statistische Mechanik gründet in der Annahme der ungeordneten Bewegung extrem vieler Atome oder Moleküle und ermittelt mit statistischen Methoden die wahrscheinlichsten Werte von makroskopisch messbaren Größen (wie Dichte, Druck usw.), um den Gleichgewichtszustand zu charakterisieren. Dazu muss zunächst die Gesamtmenge ''aller'' möglichen Zustände ''aller'' Teilchen mathematisch erfasst werden in einem Zustands- oder ''[[Phasenraum]].'' Legt man einen bestimmten makroskopischen Zustand fest, dann bilden alle Teilchenzustände, in denen das System diesen makroskopischen Zustand zeigt, im Phasenraum ein Teilvolumen. Aus der Größe jedes solchen Teilvolumens wird ermittelt, mit welcher Wahrscheinlichkeit der betreffende makroskopische Zustand vorkommen wird. Mathematisch ist also ein Volumenintegral zu bilden, und dazu braucht man vorübergehend und als Hilfsgröße die Definition eines Volumenelements, auch ''[[Phasenraumzelle]]'' genannt. Im Endergebnis aber soll die Phasenraumzelle in der Gleichung nicht mehr auftauchen. Wenn möglich, lässt man ihre Größe in der erhaltenen Formel gegen Null schrumpfen (wie differentielle Größen generell in der [[Infinitesimalrechnung]]), wenn nicht, sieht man sie als unerwünschten Parameter an (der z. B. eine unbekannte additive Konstante bestimmt) und versucht, nur solche Schlussfolgerungen zu betrachten, die von der Phasenraumzelle unabhängig sind (z. B. Differenzen, in denen sich die Konstante weghebt). Berechnet man auf diese Weise die Entropie eines Gases, heißt die Konstante ''[[Ideales Gas#Entropiekonstante|Entropiekonstante]].'' [[Otto Sackur]] bemerkte 1913 zu seiner Überraschung, dass man der Phasenraumzelle eine ''bestimmte'' Größe geben muss, damit diese Entropiekonstante mit den Messwerten übereinstimmt. Die Phasenraumzelle (pro Teilchen und pro Raumdimension seiner Bewegung) muss gerade die Größe <math>h</math> haben. Seiner Veröffentlichung<ref name="Sackur" /> gab er den Titel ''Die universelle Bedeutung des sog. elementaren Wirkungsquantums'' und Max Planck nannte es von „fundamentaler Bedeutung“, wenn sich die gewagte Hypothese bewahrheiten sollte, dass dies Ergebnis unabhängig von der Art des Gases gilt.<ref name="Planck1913" /> Dies war der Fall.
Fundamental an diesem Ergebnis ist insbesondere, dass sich hier ein tiefer Grund für das Phänomen der Quantisierung zu zeigen beginnt, der in vollem Umfang allerdings erst Jahre später mit der Quantenstatistik der Strahlung klar wurde. Eine Phasenraumzelle kann man nämlich auch für Schwingungen definieren, und dann ergibt sich aus der Einsteinschen Formel <math>E = h f</math>, dass die Phasenraumzelle für das Lichtquant ebenfalls die Größe <math>h</math> hat: Die für die Größe der Phasenraumzelle maßgebliche physikalische Größe ist hier die ''[[Wirkung (Physik)|Wirkung]],'' bei einer Schwingung ist die Wirkung das Produkt aus Energie <math>E</math> und Periode <math>T=\tfrac{1}{f}</math>, also folgt <math>E T = h</math>.
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In dem 1913 von [[Niels Bohr]] aufgestellten [[Bohrsches Atommodell|Atommodell]] tritt, nachdem es 1917 zum [[Bohr-sommerfeldsches Atommodell|Bohr-Sommerfeldschen Atommodell]] erweitert wurde, der Bahndrehimpulsvektor <math>\vec l = \vec r \times \vec p</math> des Elektrons als zweifach gequantelte Größe in Erscheinung. Dem Betrag nach kann er im Bohr-Sommerfeldschen Atommodell wie schon im Bohrschen Modell nur ganzzahlige Vielfache von <math>\hbar</math> annehmen: <math>|\vec l| = l \hbar</math> mit der ''Drehimpulsquantenzahl'' <math>l</math>. Zusätzlich gilt die Bedingung, dass die Projektion des Drehimpulsvektors der Länge <math>l \hbar</math> auf eine Koordinatenachse nur die Werte <math>m \hbar</math> annehmen kann, wobei die ''[[magnetische Quantenzahl]]'' <math>m</math> ganzzahlig ist (s. [[Richtungsquantelung]]) und auf den Bereich von <math>-l</math> bis <math>+l</math> beschränkt ist. Für die Bahnen zur Hauptquantenzahl <math>n</math> kann <math>l</math> alle Werte <math>l = 1, 2, \dotsc, n</math> haben.
In der 1925 von [[Werner Heisenberg]] und [[Erwin Schrödinger]] begründeten [[Quantenmechanik]] ergibt sich die gleiche Quantelung des Bahndrehimpulses, indem dieser durch den Operator <math>\hat{ \vec l} = \hat {\vec r }\times \hat {\vec p}</math> dargestellt wird. Allerdings
Außer dem Bahndrehimpuls können die Teilchen (ebenso Teilchensysteme) auch [[Spin]] besitzen, das ist ein Eigendrehimpuls um ihren eigenen Schwerpunkt, oft mit <math>\vec s</math> bezeichnet. Auch der Spin wird in Einheiten von <math>\hbar</math> ausgedrückt. Es gibt Teilchen, deren Spin ein ganzzahliges Vielfaches von <math>\hbar</math> ist ([[Boson]]en), aber auch Teilchen mit halbzahligem Vielfachen von <math>\hbar</math> ([[Fermion]]en). Die Unterscheidung der zwei Teilchenarten Bosonen und Fermionen ist in der Physik grundlegend. Die Erweiterung von nur ganzzahligen zu halbzahligen Quantenzahlen des Drehimpulses ergibt sich aus den Eigenschaften des quantenmechanischen Spinoperators <math>\hat{ \vec s}</math>. Seine drei Komponenten erfüllen miteinander dieselben Vertauschungsrelationen wie die Komponenten des Bahndrehimpulsoperators <math>\hat {\vec l}</math>. Für den Bahndrehimpuls gilt darüber hinaus <math>\hat{\vec{l}} \cdot \hat{\vec{p}} =0</math>, dies gilt jedoch nicht für den Spin.<ref name="Noack" />
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* [https://www.leifiphysik.de/quantenphysik/quantenobjekt-photon/versuche/h-bestimmung-mit-leds ''h-Bestimmung mit LEDs.''] Einfaches Experiment zur Bestimmung der Planck-Konstante auf Schülerniveau.
* [http://www.arzt.mynetcologne.de/Dioden%20Experiment%20Photoeffekt.pdf Dioden-Beleuchtungsversuch] (PDF; 208 kB) Ermittlung der Planck-Konstante durch Beleuchtung mit verschiedenfarbigen Leuchtdioden.
* [https://www.mpg.de/19247229/was-entdeckte-max-planck ''„Energie in Paketen“ – Was entdeckte Planck? Ein Stück Draht und die Revolution der Physik''] Max Planck Gesellschaft 2004
== Einzelnachweise ==
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Das Symbol <math>\hbar</math> als Abkürzung für <math>\textstyle \frac{h}{2\pi}</math> wurde im Jahr 1926 von P. A. M. Dirac eingeführt. Ein kurzer Abschnitt zur Historie findet sich z. B. in M. Jammer: ''The Conceptual Development of Quantum Mechanics.'' McGraw-Hill, New York 1966, S. 294. Diracs Originalarbeit: P. A. M. Dirac: ''Quantum mechanics and a preliminary investigation of the hydrogen atom.'' Proc. Roy. Soc. A, 110 (1926), S. 561–579.
</ref>
<ref name="Einstein1905">{{Literatur |Autor=Albert Einstein
<ref name="Heisenberg1925a">
W. Heisenberg: ''Über quantentheoretische Umdeutung kinematischer und mechanischer Beziehungen.'' In: ''Zeitschrift für Physik.'' Band 33, 1925, S. 879–893.
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</ref>
<ref name="Planck1899">
Max Planck
</ref>
<ref name="Planck1900">
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</ref>
<ref name="Planck1906">
Max Planck: ''Vorlesungen über die Theorie der Wärmestrahlung.'' Verlag Joh. Amb. Barth, Leipzig 1906, [https://books.google.de/books?id=AhYXAAAAYAAJ&pg=PA154 S. 154].
</ref>
<ref name="Planck1913">
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